本稿は Ｋ．プルチブラム編集（江沢洋訳・解説）「波動力学形成史－シュレーディンガーの書簡と小伝－」みすず書房（1982年刊） の 江沢解説文 第Ⅱ部 “シュレーディンガー小伝” の中から 第3章、第4章 と 文献表 を引用。文献表を別ページで開いて参照しながらお読み下さい。
3．粒子の統計性
4．波動性と粒子の統計性
シュレーディンガー著作一覧
文献一覧
上記注＊） の“［449］の江沢の章”はこちらで引用。
［補足説明1］
“スターリング（Stirling）の公式”に付いては、「統計力学におけるラグランジュの未定乗数法」の中の 【スターリング（Stirling）の公式】 を復習。
また、下記で利用する“未定乗数法”に付いては、別稿 「統計力学におけるラグランジュの未定乗数法」 あるいは、「多変数関数の極値とラグランジュの未定乗数法」 を復習。
［補足説明2］
上記赤下線部の記述に付いては、下記の様に説明される。まず、
が得られる。
(3.8) と (3.5’) の関係式を用いると、熱力学に於けるエントロピーの定義式（熱力学第二法則）
［この式の意味については別稿「絶対温度とは何か（積分因子とは何か）」を参照］
から、直ちに以下の関係式が導かれる。
が得られる。
未定乗数 α と β の決定法に付いては、別稿「プランクの熱輻射法則」9．（1）5．や、別稿 「統計力学におけるラグランジュの未定乗数法」5． なども参照されたし。
注*）の論文はこちらを、注**）の論文はこちらを参照されたし。
03-table3.1
この表に付いては別稿『統計力学におけるラグランジュの未定乗数法』1．［補足説明3］を参照。
03-table3.2
この表に付いては別稿『統計力学におけるラグランジュの未定乗数法』1．［補足説明4］を参照。
03-(3.12)
上式（3．12）に付いては別稿『統計力学におけるラグランジュの未定乗数法』1．［補足説明5］を参照。
上式（3．13）に付いては別稿『統計力学におけるラグランジュの未定乗数法』1．［補足説明6］を参照。
更に、別稿原島鮮『熱力学統計力学』13．(3)“量子小正準集団” なども参照されたし。これにはFermi統計の場合に式（3．13）がどう変わるかも説明されています。
上注*） に付いては別稿『統計力学におけるラグランジュの未定乗数法』1．［補足説明4］を参照。
上注*） の論文はこちらです。
上注*） の論文はこちらです。 上注**） のクーン著「比熱の量子論」は別稿で紹介しています。
ここは何を言っているのか解らないと思います。詳細は de Broglie 「学位論文」1．（1）［補足説明1］をご覧下さい。
上記、de Broglieの論文はこちらで引用しています。
群速度が粒子速度に一致する事については「学位論文」1．(2)を参照されたし。
上記の de Broglie の「学位論文」の芝亀吉氏による抄訳版は別稿で紹介しています。上記(4.7)式に関する議論は「学位論文」2．をご覧下さいル
上記の赤文字で訂正したところについては「学位論文」1．(3)をご覧下さい。江沢先生が言われる 【“体内振動”は不要である】 はもっと別の深い意味で言われているのだと思います。
上記の150ページの表とはこちらの事です。
