上記の（3．3）式は以下の通り。
上記の（3．3）式は以下の通り。
［補足説明］
上記の（3．6）式は下記の通りです。
上記の結論については、別稿「線形振動子（電気双極子）による電磁波の放出」２．（４）も復習して下さい。
［補足説明］
上記の事柄に付いては、別稿「線形振動子（電気双極子）による電磁波の放出」２．（３）で説明した
を復習されたし。
上記の議論に付いては別稿「調和振動子」２．（３）を復習されたし。
［補足説明１］
“古典電子半径”に付いては別稿「線型振動子（電気双極子）による電磁波の放出」3．（2）1．［補足説明１］を参照。
単位系の違いはなかなか解りにくいところです。ここは別稿「電磁気学の単位系が難しい理由」5．（4）4．をご覧下さい。
ここまでの議論については、別稿「線形振動子（電気双極子）による電磁波の放出」4．（2）も参照されたし。本稿と同じ議論がなされているのですが、両方を比較検討されると理解が深まると思います。
［補足説明２］
以下で必要になる
と、
の関係式は、第Ⅰ巻の第21章～第25章を復習する必要があるのですが本ＨＰでは引用していません。
それとほぼ同じ内容を 別稿「調和振動子」4． と 「線型振動子による電磁波の放出」4．（2） で説明していますのでそちらを参照して下さい。そのとき本稿との対応関係は「線形振動子による電磁波の放出」4．（2）2．［補足説明3］でご確認下さい。
（7．14）式の導出に付いては、別稿第4章§4-5の（4．16）式を復習されたし。
ここは、別稿「線形振動子（電気双極子）による電磁波の放出」3．（2）も参照されて下さい。
このような散乱は“トムスン散乱”と呼ばれています。別稿「線形振動子（電気双極子）による電磁波の放出」3．（2）3．を参照されたし。
このような散乱は“レーリー散乱”と呼ばれている。別稿「線形振動子（電気双極子）による電磁波の放出」3．（2）2．を参照されたし。
上記の “空気の振動体（電子）の固有振動数が，使う光の振動数に比べて，ずっと大きい” に付いては別稿Ⅱ巻§6-3で説明されています。
［補足説明］
上記の事柄は、別稿Ⅱ巻§5-2の（5．8）式でΦ≪2πとなる場合を考えれば良い。ｎ（ここではＮと書いている）の値がそんなに大きくなくても Φ≡ｎφ≪2πなら（5．3）式を用いて
が得られる。
上記の事柄が、不純物を比較的含まない黒潮が、親潮に比べて青く見える事の説明にもなるだろう。また、上記の水滴の直径が大きくなると、それは散乱から屈折の問題になる。虹の理論はその最たるもの。
