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電流計と電圧計の利用に関しては注意すべきことが幾つかあります。
理想的な電流計とは、それを回路に挿入しても流れる電流値に影響しないものである。また下図の理想的な電圧源とは負荷が変化しても一定の電圧を保持して電流を流し続けてくれるようなものである。
電流計が理想的な場合、電流計内部では電圧降下は起こらないので、抵抗Ｒと、そのＲを流れる電流値Ｉ（電流計の測定値）と電圧源の電圧値Ｖとの間にはＶ＝ＲＩが成り立ちＶとＩの測定値から抵抗値Ｒを測ることができる。テスターに付属している抵抗測定用のメーターは、この原理を利用して測定している。電圧源としてテスター内蔵の電池を用い、電流計の振れ幅を抵抗値に読み替えている。
しかし実際には内部抵抗が零の電流計など存在しないので、回路素子の抵抗値の厳密な測定には向かない。厳密な測定には、様々なブリッジ回路が利用され計測器内を流れる電流値が零になるような平衡関係を実現して測定される。
現実の電流計は内部抵抗がある。そのため現実の電流計は［理想的な電流計］と［小さな抵抗値ｒ］が直列につながれているもの（下左図参照）で代用して論じられる。そして理想的な電流計が示す測定値を現実の電流計の測定値とするのだが、ここで実際に流れる電流値が電流計を挿入することにより、変化してしまうため測定値に誤差が生じる。
上右図に示すように、現実の電流計は［理想的な電圧計］と［内部抵抗値ｒ］の並列結合に置き換えることもできる。ただし後で述べるように理想的な電圧計を簡便な機構で作るのは難しい。
一つの電流計で広範囲の電流値を測定するためには分流器を設置すればよい。分流器とは電流計に並列に結合する小さな抵抗ｒｓのことである。
電流計に流すことのできる最大電流をＩ0とする。そのとき、そのｎ倍の電流を測定するには電流計に並列に抵抗ｒSの分流器を設置し、そちらに(ｎ−１)Ｉ0の電流を逃がしてやればよい。並列回路では各枝を流れる電流値は抵抗値の逆数に比例するので Ｉ0：（ｎ−１）Ｉ0＝（１／ｒA）：（１／ｒS） より ｒS＝ｒA／（ｎ−１） とすればよい。
電流の測定レンジが切り替えられる電流計の内部は下図の様になっており、使用するときは測定電流の大きさにより、接続端子（下図では−極）を切り替えておこなう。
今電流計の最大許容電流が Ｉ0＝0.001Ａ＝１ｍｍＡであるとする。そのとき各端子を利用した場合の測定最大電流が標記の値になるためには分流器の各抵抗値がいくらにならねばならないか計算してみよう。
１０Ａ端子を利用する場合、ｒA→ｒｓ1→ｒｓ2→ｒｓ3を流れる電流が最大値１ｍｍＡの場合残り９９９９ｍｍＡをｒｓ4に流さねばならない。そのとき並列回路の電流値は各枝の抵抗値の逆数に比例するので １ｍｍＡ：９９９９ｍｍＡ＝ １／（ｒA＋ｒｓ1＋ｒｓ2＋ｒｓ3） ： １／ｒｓ4 が成り立つ。
同様に１Ａ端子を利用する場合、ｒA→ｒｓ1→ｒｓ2を流れる電流が１ｍｍＡの場合、残り９９９ｍｍＡをｒｓ4→ｒｓ3 に流さねばならない。それにゆえに １ｍｍＡ：９９９ｍｍＡ＝ １／（ｒA＋ｒｓ1＋ｒｓ2） ： １／（ｒｓ3＋ｒｓ4） が成り立つ。
同様に０．１Ａ端子を利用する場合、ｒA→ｒｓ1を流れる電流が１ｍｍＡの場合、残り９９ｍｍＡをｒｓ4→ｒｓ3→ｒｓ2 に流さねばならない。それにゆえに １ｍｍＡ：９９ｍｍＡ＝ １／（ｒA＋ｒｓ1） ： １／（ｒｓ2＋ｒｓ3＋ｒｓ4） が成り立つ。
同様に０．０１Ａ端子を利用する場合、ｒAを流れる電流が１ｍｍＡの場合、残り９ｍｍＡをｒｓ4→ｒｓ3→ｒｓ2→ｒｓ1 に流さねばならない。それにゆえに １ｍｍＡ：９９９ｍｍＡ＝ １／ｒA ： １／（ｒｓ1＋ｒｓ2＋ｒｓ3＋ｒｓ4） が成り立つ。
上記４つの条件式を整理すると以下の連立方程式になる。
−ｒｓ1 −ｒｓ2 −ｒｓ3＋９９９９ｒｓ4＝ｒA ･･････（１）
−ｒｓ1 −ｒｓ2＋９９９ｒｓ3 ＋９９９ｒｓ4＝ｒA ･･････（２）
−ｒｓ1＋９９ｒｓ2 ＋９９ｒｓ3 ＋９９ｒｓ4＝ｒA ･･････（３）
９ｒｓ1 ＋９ｒｓ2 ＋９ｒｓ3 ＋９ｒｓ4＝ｒA ･･････（４）
未知数５個（ｒA、ｒｓ1、ｒｓ2、ｒｓ3、ｒｓ4）に対して式は４個だから未知数間の比が求まる。連立方程式の解として
ｒA：ｒｓ1：ｒｓ2：ｒｓ3：ｒｓ4＝１：（１／１０）：（１／１００）：（１／１０００）：（１／９０００）
が得られる。つまり、全体としての抵抗値ができるだけ小さくなるよう心がけて、その間の比がこの値になるようにする。
理想的な電圧計とは、それを回路に挿入しても電圧測定すべき回路素子の両端の電位差に影響が出ないものである。また下図の理想的な電流源とは負荷が変化しても一定の電流値を保持して電流を流し続けてくれるようなものである。
現実の電圧計は電流を使って針を振らせるために内部抵抗が有限で、ごく僅かではあるがその内部を電流が流れる。そのため現実の電流計は［理想的な電圧計］に［大きな抵抗ｒ’］が並列につながれているもの（下左図参照）で代用して論じられる。
現実の電圧計が示す抵抗Ｒの両端の電位差Ｖ’は、測定すべき抵抗Ｒと現実の電圧計の内部抵抗ｒ’の並列回路の両端の電圧を測ったものになる。そのため電圧計を接続することにより、回路素子Ｒの両端にかかる電圧は影響を受けて変化してしまい誤差を生じる。
現実の電圧計にはごく僅かといえども電流が流れるので、上右図のように［理想的な電流計］に［大きな抵抗ｒ’］が直列につながれているもので置き換えることができる。実際の電圧計はこのように電流計を用いて構築されている。別項「オームの法則」の電流値の測定で説明したように、電流値こそ電流の磁気作用（アンペールの法則）を用いて手軽にかつ正確に測ることができる量である。電圧を直接的に正確に測定する簡便な方法は無い。
一つの電圧計で広範囲の電圧値を測定するためには倍率器を設置すればよい。倍率器とは電圧計に直列に結合する大きな抵抗ｒMのことである。
ここで実際には、電圧計は前項で述べたように電流計と大きな抵抗値ｒVの直列結合で代用する。そのとき ｒV は Ｒ より遙かに大きな値であるから、大部分の電流は Ｒ を流れる Ｉ1 となる。そのためＡＢ間の電圧は ＲＩ1 で決まる（オームの法則）。それにより定まった電圧Ｖで ｒV を流れる電流 Ｉ2 が決まる（オームの法則）ので下図の様な電流計の電流値の読みでＡＢ間の電圧が測定できることになる。
電圧計が測ることのできる最大電圧をＶ0とする。そのとき、そのｎ倍の電圧を測定するには電圧計に直列に抵抗ｒMの倍率器を設置し、そちらに(ｎ−１)Ｖ0の電圧がかかるようにしてやればよい。直列回路では各部分にかかる電圧は、電流が共通だから、各部分の抵抗値に比例する。故に Ｖ0：（ｎ−１）Ｖ0＝ｒV：ｒM より ｒM＝（ｎ−１）ｒV とすればよい。
電圧の測定レンジが切り替えられる電圧計の内部は下図の様になっており、使用するときは測定電圧の大きさにより、接続端子（下図では−極）を切り替えておこなう。
今電圧計の最大測定電圧が Ｖ0＝１Ｖであるとする。そのとき各端子を利用した場合の測定最大電圧が標記の値になるためには倍率器の各抵抗値がいくらにならねばならないか計算してみよう。
１０００Ｖ端子を利用する場合、電圧計ｒVにかかる電圧が最大値１Ｖになるようにするには、残りの９９９Ｖを抵抗（ｒM1＋ｒM2＋ｒM3）で支えねばならない。そのとき直列回路の電圧値は各部分の抵抗値に比例するので １Ｖ：９９９Ｖ＝ｒV：（ｒM1＋ｒM2＋ｒM3） が成り立つ。
同様に１００Ｖ端子を利用する場合、ｒVにかかる電圧が１Ｖの場合、残り９９Ｖが（ｒM2＋ｒM3） にかかるようにしなければならない。それにゆえに １Ｖ：９９Ｖ＝ ｒV ： （ｒM2＋ｒM3） が成り立つ。
同様に１０Ｖ端子を利用する場合、ｒVにかかる電圧が１Ｖの場合、残り９Ｖが ｒM3 にかかるようにしなければならない。それにゆえに １Ｖ：９Ｖ＝ ｒV ： ｒM3 が成り立つ。
上記４つの条件式を整理すると以下の連立方程式になる。
９９９ｒV＝ｒM1＋ｒM2＋ｒM3 ･･････（１）
９９ｒV＝ｒM2＋ｒM3 ･･････（２）
９ｒV＝ｒM3 ･･････（３）
未知数４個（ｒV、ｒM1、ｒM2、ｒM3）に対して式は３個だから未知数間の比が求まる。連立方程式の解として
ｒM1：ｒM2：ｒM3：ｒV＝９００：９０：９：１
が得られる。つまり、全体としての抵抗値ができるだけ大きくなるよう心がけて、その間の比がこの値になるようにする。